Возникновение и развитие газового разряда при высоких давлениях

Возникновение и развитие газового разряда при высоких давлениях

У нас вы можете скачать книгу «Возникновение и развитие газового разряда при высоких давлениях» в fb2, txt, pdf, epub, doc, rtf, jar, djvu, lrf! Для этого заполните поле ниже и нажмите скачать.

Сколько будет 3 + 2?

Год: 1984
Автор: Х Корже
Описание: Цель : Образовательная : сформировать представление об электрическом токе в газах. Высоковольтные газовые разряды благодаря широкому диапазону энергетических и динамических параметров наши применение в современник высокоэффективных технологиях (мощные источники света, генераторы потоков плазмы и ударных волн и др. Результирующий эффект определяется относительной ролью этих процессов на различных этапах горения частицу. Эволюция безразмерных потенциала теплового потока 50 и радиуса Я дуги при временах т: 1-0, 2-Я/4, 3-77/2, 4-Зтг/4. Показано, что профили температуры в дуге могут иметь нулевой, тепловой поток на границе (рис. В результате разделения зарядов в лавинах, около электрода образуется избыточный объемный заряд одного знака, который создает собственное поле, снижающее поле у электрода (эффект экранирования) и резко усиливающий поле в промежутке перед зарядом. Использован эффективный коэффи-цивнт сублимации, учитывающий испарение углерода в объеме частицы и диффузию его паров к поверхности. Наличие максимума в спектре регистрируемого за пределами разрядного промежутка тормозного рентгеновского излучения вызвано поглощением фотонов атомами газа, в котором происходит разряд. Дуга представляет собой вытянутые вдоль потока плазменные струи длиной до -1 1,5 м с мало менякшимся поперечным размером -0,8 1 см и падением напряжения до 1,5 2 кВ. Показано, что для искривленной дуги в поперечном потоке характерны крупге тепловой и газодинамический фронты на передней границе, газовый поток в основном обтекает токопроводящий канал дуги. Разработана геометрия ускорителя, в которой пересечения не возникают и реализуется плоская форма плазменного слог из выходе КЗ канала. Разработаны и оптимизированы ноше конструкции трех- и сео-тиэлектродных высоковольтных плазмотронов переменного тока, гвнври-рупцих протяженную слаботочную дугу в потоке газа. Исследовано влияние геометрических параметров электродной системы, тока (Гд 5 20 А) и скорости потока воздуха- (1 5 25 м/с) на режимы горения дуги. Для практического использования КИПУ для воспламенения угля должен быть решен ряд проблем по увеличению его ресурса работы и КГЩ, повышению надежности и упрощению системы пита:шя. Последнее можно объяснить как соответствупцим изменением напряжения на дуге, так и установлением конвективного потока тепла от нее вдоль длины за счет мелкомасштабных пульсаций турбулентного течения газа и крупномасштабных колебаний самого токового канала. Все это соответствуетВ общем случае поэтапное развитие разряда начиная с электрода с малым радиусом кривизны облегчает продвижение разряда по сравнению с равномерным полем. В ее рамках в начальные моментавремени происходит в основном электромагнитное ускорение плазмы, описываемое моделью магнитного поршня, при которой токовая оболочка эффективно собирает перед собой газ. Разработана численная модель и создана компьютерная программа «ЕСТО», позволяющая описывать эволюцию пучка убегающих электронов в длинных газовых разрядах. Если объемный заряд достигает некоторого критического значения, созданное им поле оказывается соизмеримым с внешним полем, при этом перед объемным зарядом напряженность может достигать сотни кВ/см, что обеспечивает там интенсивную ударную ионизацию и создание нового избыточного заряда.

Добавить комментарий

Ваш e-mail не будет опубликован. Обязательные поля помечены *